Исследование и расчет цепей постоянного тока

Исследование и расчет цепей постоянного тока

Кафедра: Теоретические Основы Электротехники

Курсовая работа

“Исследование и расчёт цепей постоянного тока”

Содержание:

1. Цель работы

. Теоретические сведения

. Экспериментальная часть

. Расчетная часть

. Выводы

. Список используемой литературы

1. Цель работы

1)      Освоение методики измерения токов, напряжений, потенциалов.

2)      Опытная проверка законов Кирхгофа и принципа наложения.

)        Расчёт токов, узловых потенциалов, эквивалентного генератора.

)        Построение потенциальной диаграммы.

)        Составление баланса мощностей.

)        Сравнение результатов опыта и расчёта.

.1 Особенности выполнения работы

Проверка методов расчёта цепей постоянного тока состоит в измерении токов, напряжений, потенциалов и сравнение их с результатами расчётов. На первом занятии необходимо освоить методику измерения ЭДС, токов, напряжений, потенциалов и провести измерения по программе из задания на расчётно-экспериментальную работу (РЭР).

На последующих занятиях экспериментальные данные сравнивают с результатами расчётов, полученных различными методами. Поскольку макеты установок находятся в лаборатории в течении всего времени выполнения РЭР, при необходимости эксперимент можно повторить и уточнить данные опыта.

. Описание лабораторной установки.

Лабораторная установка содержит:

1)      Панель, на которой установлены приборы магнитоэлектрической системы: три миллиамперметра и вольтметр, сопротивления: R1, R2, R4, R5;

2)      Два источника постоянной регулируемой ЭДС;

)        Два магазина сопротивлений - R3 и R6;

)        Ключ S, соединительные провода.

. Экспериментальная часть.

.1. Параметры схемы

2. Теоретические сведения

.1 Законы Кирхгофа

Законы Кирхгофа являются фундаментальными законами электротехники.

Первый закон Кирхгофа формулируется для узла электрической цепи: алгебраическая сумма токов ветвей, сходящихся в узле электрической цепи, равна нулю. При этом подходящие к узлу токи записываются с одним знаком, отходящие - с другим.

Например, для узла, изображенного на рис. 1, можно записать первый закон Кирхгофа:

Рис. 2

+ I2 - I3 - I4 = 0 или - I1 - I2 + I3 + I4 = 0

Число линейно независимых уравнений, составляемых по первому закону Кирхгофа, на единицу меньше числа узлов схемы.

Второй закон Кирхгофа формулируется для контура электрической цепи: алгебраическая сумма падений напряжений на участках контура равна алгебраической сумме ЭДС того же контура. При этом, если направление ЭДС совпадает с направлением обхода контура, то она берется со знаком „плюс", если не совпадает - со знаком „минус”. Падение напряжения на элементе берется со знаком „плюс", если направление тока в элементе совпадает с направлением обхода, если не совпадает - со знаком „минус".

Например, для контура, показанного на рис. 2, можно записать:

Рис. 2.1

I1 + R2I2 - R3I3 - R4I4 = E1 - E2

Уравнения по второму закону Кирхгофа составляются для независимых контуров - контуров, отличающихся друг от друга хотя бы одной новой ветвью.

Последовательность определения токов ветвей по законам Кирхгофа:

) Выбирается направления токов ветвей. Число токов равно числу ветвей схемы. Токи ветвей с источниками тока известны.

) Записываются уравнения по первому закону Кирхгофа, их число на единицу меньше числа узлов схемы.

) Выбираются независимые контуры и направления их обхода.

) Записываются уравнения по второму закону Кирхгофа для независимых контуров, при этом уравнения для контуров, включающих источники тока, не составляются.

) В результате совместного решения уравнений, составленных по первому и второму законам Кирхгофа, определяются токи ветвей.

.2 Метод контурных токов

В этом методе за неизвестные принимают токи независимых контуров (контурные токи), а токи ветвей выражают через контурные.

Рассмотрим правила формирования уравнений на примере схемы, приведенной на рис. 3, в которой известны величины ЭДС и ток источника тока, а также все сопротивления.

Рис. 2.2

Выберем независимые контуры и направления их обхода. Допустим, что в каждом контуре протекает свой контурный ток, совпадающий с направлением обхода - I11 , I22 , I33 .Выберем направления токов ветвей и составим уравнения по второму закону Кирхгофа для выбранных контуров (для контура с источником тока уравнение не составляется, так как I33 = J):

R1I1 + (R2 + R3)I2 = E1

(R2 + R3)I2 - R4I3 + R5I4 = -E2 (*)

Выразим токи ветвей через контурные:

I1 = I11 ; I2 = I11 - I22 ; I6 = I3 = -I22 ; I4 = I22 + I33 ; I5 = I33 ; I33 = J ; I5 = J

и подставим в систему (*):

R1I11 + (R2 + R3)(I11 - I22) = E1

-(R2 + R3) (I11 - I22) - R4(-I22) + R5(I22 + I33) = -E2

После группировки получим:

(R1 + R2 + R3)I11 - (R2 + R3) I22 = E1

-(R2 + R3) I11 + -(R2 + R3 + R4 + R5 )I22 + R5I33 = -E2

В общем виде для трехконтурной схемы с одним источником тока:

R11I11 + R12I22 + R13I33 = E11I11 + R22I22 + R23I23 = E22,

где R11 , R22 - собственные сопротивления контуров I11 и I22, каждое из которых равно сумме сопротивлении, входящих в данный контур;

R12 = R21 , R13 ,R23 - общие сопротивления контуров. Общее сопротивление равно сопротивлению ветви, общей для рассматриваемых контуров, Общие сопротивления берутся со знаком “плюс”, если контурные токи в них направлены одинаково и со знаком “минус”, если контурные токи в них направлены встречно. Если контуры не имеют общей ветви, то их общее сопротивление равно нулю. В рассматриваемом примере R13 = 0;

Е11 , Е22 - контурные ЭДС, каждая из которых равна алгебраической сумме ЭДС данного контура. ЭДС берется со знаком ”плюс”, если ее направление совпадает с направлением контурного тока, если не совпадает - со знаком “минус”.

) Выбираются независимые контуры и направления контурных токов.

) Записывается система уравнений в общем виде. Число уравнений равно числу независимых контуров схемы минус число контуров, содержащих источники тока. Количество слагаемых в левой части уравнения равно числу независимых контуров.

) Определяются коэффициенты при неизвестных - собственные и общие сопротивления контуров, а также контурные ЭДС. Если общей ветвью контуров является источник ЭДС без сопротивления, то общее сопротивление этих контуров равно нулю.

) Рассчитываются контурные токи.

) Выбираются направления токов ветвей.

) Определяются токи ветвей.

.3 Метод узловых потенциалов

В этом методе за неизвестные принимают потенциалы узлов схемы, а токи ветвей находят по закону Ома.

Рассмотрим правила формирования уравнений на примере схемы, приведенной на рис. 4, в которой известны величины ЭДС и ток источника тока, а также все сопротивления.

Рис. 2.3

В этой схеме два неизвестных потенциала:  и , поскольку =, =, =, а потенциал одного из узлов, в данном случае , принимается равным нулю, что на схеме обозначается заземлением узла 3.

Запишем уравнения по первому закону Кирхгофа, предварительно выбрав направления токов в ветвях:

узел 1: -I1 + I3 + I4 + I5 -I7 = 0

узел 2: I2 - I3 - I4 + I6 + I7 = 0 (*)

Выразим токи ветвей через потенциалы узлов:

;

;

;

;

; ;

и подставим в систему (*):

После группировки получим:

В общем виде:

где ,  - собственные (узловые) проводимости узлов 1 и 2, каждая из которых равна сумме проводимостей ветвей, сходящихся в данном узле;

,  - общая проводимость - взятая со знаком “минус” сумма проводимостей ветвей, соединяющих узлы 1 и 2 (проводимость ветви, содержащей источник тока, равна нулю);

,  - задающие (узловые) токи узлов 1 и 2, каждый из которых равен алгебраической сумме произведений ЭДС на проводимость ветвей, в которых они находятся (рассматриваются ветви, подключенные к данному узлу), и алгебраической сумме токов источников тока, подключенных к данному узлу. Знаки слагаемых: “плюс” - если направление ЭДС (источника тока) к узлу, “минус” - если направление ЭДС (источника тока) от узла.

Последовательность определения токов ветвей методом узловых потенциалов:

) Записывается система уравнений в общем виде. Число уравнений системы на единицу меньше числа узлов схемы. Если в схеме содержится ветвь с источником ЭДС без сопротивлений, то j2 = j1 + E1. Приняв j1 = 0, получим j2 = E1.

) Определяются коэффициенты при неизвестных - собственные и общие проводимости, также задающие токи узлов.

) Рассчитывается потенциалы узлов.

) Выбираются направления токов ветвей.

) Определяются токи ветвей.

.4 Метод эквивалентного генератора

При расчетах линейных электрических цепей возможна замена части цепи, содержащей источник ЭДС и тока, относительно зажимов выделенной ветви ab (рис. 5,а) активным двухполюсником, состоящим из последовательно соединенных ЭДС и сопротивления. В этом случае указанную ветвь можно рассматривать как нагрузку эквивалентного генератора с ЭДС ЕГ и сопротивлением RГ.

Рис. 2.4

Эквивалентная ЭДС ЕГ равна напряжению на зажимах ab при разомкнутой ветви RH, т.е. напряжению холостого хода Uх.х.

Сопротивление RГ равно входному сопротивлению цепи относительно зажимов ab при разомкнутой ветви RH. Источники при этом исключаются из схемы.

Эквивалентные параметры ЕГ и RГ могут быть определены опытным путем из режимов холостого хода (рис. 5,б) и короткого замыкания (рис. 5,в):

ЕГ = Uх.х ;

.5 Сравнение методов

Наиболее эффективным методом при расчете цепи постоянного тока является тот метод, который приводит к наименьшему числу уравнений, составляющих систему решения. Поэтому выбор способа решения напрямую зависит от исследуемой схемы. Если в этой схеме малое количество узлов, то решение удобнее проводить методом узловых потенциалов, если же в схеме небольшое количество независимых контуров, то удобней решать методом контурных токов. Метод эквивалентного генератора можно применять в очень сложных цепях, когда требуется найти один какой-либо параметр. При использовании этого метода число ветвей в схеме для анализа уменьшается на одну, что упрощает расчет.

3. Экспериментальная часть

1)      Измеряем Е1 и Е2 , показания заносим в таблицу 1.1.

Параметры исследуемой цепи

Таблица 1.1

2)      При замкнутом ключе S измеряем токи от действия обеих ЭДС, полученные значения заносим в таблицу 1.2 и 1.4 .

Сравнение значений токов, полученных расчётами и в опыте

Таблица 1.2

3)      Принимаем потенциал одного из узлов схемы (узла номер 3) равным нулю, измеряем потенциалы указанных точек, заносим их в таблицу 1.3

Сравнение значений потенциалов, полученных расчетом и в опыте

Таблица 1.3

4)      Измеряем и заносим в таблицу 1.4 значения токов от действия Е1, Е2 .

Проверка принципа наложения

Таблица 1.4

5)      Включаем в схему Е1 и Е2, измеряем ток I3 при R3=0, затем размыкаем ключ S и измеряем напряжение между точками 2и3.Полученные значения заносим в таблицу 1.5

Параметры эквивалентного генератора

Таблица 1.5

4. Расчётная часть

Рис. 4.1 Эквивалентная схема стенда, используемая для проведения расчетов.

Составим уравнения по законам Кирхгофа:

-по первому закону Кирхгофа:

Токи входящие в узел беру с положительным знаком, выходящие с отрицательным.

I1+I2=I3 79+27=106 (мА)

-по второму закону Кирхгофа:

Сумма падений напряжений в контуре равна сумме ЭДС в контуре, если реальный ток совпадает с направлением обхода контура, то беру с плюсом, если нет то с минусом. Аналогично и знак перед ЭДС.

4.1 Потенциальная диаграмма

Потенциалы всех узлов, обозначенных на схеме:

Рис. 4.1 Потенциальная диаграмма для внешнего контура схемы (узлы 3-5-6-2-1-4)

4.2 Метод контурных токов

Выберем три независимых контура. Обозначим контурные токи: I11, I22, I33, выбрав направление обхода произвольно.

Рис. 4.2 Метод контурных токов

Составим систему уравнений для определения контурных токов:

Для данной схемы при выбранных направлениях обхода контуров их параметры выражаются следующим образом:

Решив полученную систему уравнений, найдем контурные токи:

Выразим токи ветвей через контурные:

4.3 Метод узловых потенциалов

Запишем систему уравнений для потенциалов узлов 1 и 2:

По исходным данным вычислим значения задающих токов и проводимостей ветвей:

Решив полученную систему уравнений, получим потенциалы узлов:

Найдём потенциалы остальных точек схемы:

Исходя из потенциалов узлов и 2-го закона Кирхгофа, найдем токи ветвей:

.5 Метод эквивалентного генератора

Метод эквивалентного генератора основан на том, что вся схема, подключенная к какой-нибудь одной ее ветви, ток в которой нужно найти, заменяется эквивалентным генератором с ЭДС и внутренним сопротивлением такими, что ток в этой ветви не изменяется по сравнению с исходной схемой.

Рисунок 4.5 Преобразование схемы для метода эквивалентного генератора

Для заданной схемы ЭДС эквивалентного генератора, рассчитанная с использованием метода узловых потенциалов, запишем систему уравнений для потенциалов узлов 1 и 2:

По исходным данным вычислим значения задающих токов и проводимостей ветвей:

Решив полученную систему уравнений, получим потенциалы узлов:

ЭДС эквивалентного генератора найдем по формуле:

Внутреннее сопротивление эквивалентного генератора найдем по формуле:

Ток I3 рассчитаем по закону Ома:

.

4.6 Проверка баланса мощностей в схеме

Баланс мощностей в схеме определяется следующими выражениями:

Для заданной схемы баланс мощностей запишется в виде:

Получаю следующие уравнения

Посчитаем погрешность

Таблица 4.7

5. Выводы

Расчеты, проведенные в данной работе, позволяют глубже понять суть методов расчета электрических цепей постоянного тока и соотношение их с практикой. Их результаты показывают, что изучаемые методы расчета абсолютно точны в принципе, а погрешности или расхождение с практикой могут появиться только в результате округления чисел в расчетах или использования неполных математических моделей реальных схем.

Наиболее простым для понимания и решения в данной работе для меня оказался метод наложения, потому что он использует только тождественные преобразования электрической цепи и закон Ома и не используются искусственные приемы (расчет контурных токов, потенциалов узлов и т.д.). Использование метода узловых потенциалов при расчете цепи дает более простые уравнения, чем метода контурных токов - в схеме 2 узла с неизвестными потенциалами и три независимых контура.

Сложнее всего оказывается метод эквивалентного генератора: для расчета ЭДС эквивалентного генератора приходится использовать метод узловых потенциалов, так как результирующая схема содержит два контура и два узла. При этом также необходимо использовать преобразование цепи для расчета сопротивления эквивалентного генератора. Таким образом, в данной схеме выигрыш в объеме расчетов дает именно метод узловых потенциалов.

При этом всегда следует учитывать то, что выбор конкретного метода для расчета заданной электрической цепи всегда стоит осуществлять, ориентируясь не только на ее структуру, но и учитывая глубину понимания данного метода расчета, т.к. это в конечном итоге может сократить требуемое время для расчета, что при одинаковых результатах расчета может служить критерием оптимального способа решения.

6. Список использованной литературы

кирхгоф ток напряжение генератор

1. А.Ю. Тэттэр, В.Н. Зажирко «Режимы постоянного и синусоидального токов в линейных электрических цепях» Омск, изд-во ОмГУПС, 2001 г.