Построение 3D-моделей нециклических молекул в естественных переменных
Построение
3D-моделей нециклических молекул в естественных переменных
Е.Г. Атавин, В.О. Тихоненко, Омский государственный университет, кафедра органической
химии
1. Введение
По мере накопления химической информации роль данных о
пространственном геометрическом строении молекул возрастает. Устанавливать его можно
как экспериментальными, так и теоретическими методами, а описывать принято либо
в декартовой системе координат, либо в естественных (внутренних, молекулярных) переменных.
Первый способ предполагает знание 3N декартовых координат
N атомов, позволяет легко строить графическое изображение молекулы, вычислять значения
всех естественных переменных и используется в большинстве современных программ квантовой
механики, молекулярной механики и колебательной спектроскопии. Однако произвол в
выборе положения начала координат и ориентации координатных осей затрудняет сравнение
результатов, полученных разными авторами. Кроме того, наличие у молекулы трех поступательных
и трех вращательных степеней свободы приводит к появлению шести нулевых собственных
значений у матрицы вторых производных энергии по координатам и к дополнительным
осложнениям вычислительного характера [1]. Наконец, само задание декартовых координат
атомов - нетривиальная задача, поскольку они не являются справочными данными.
Описание (и анализ) геометрического строения в естественных
переменных (ниже - межъядерные расстояния R, валентные углы , , и углы внутреннего вращения , F) проще, поскольку задание их не представляет проблемы
и менее зависит от произвола исследователя, благодаря имеющимся эмпирическим закономерностям
[2]. При оптимизации геометрии молекулы можно упрощать задачу, фиксируя значения
хорошо известных параметров. Легко организовать поиск глобального минимума энергии
путем перебора допустимых значений всех или некоторых параметров. При работе же
с декартовыми координатами реализация этих возможностей сопряжена со значительными
трудностями.
Однако непосредственно по значениям естественных переменных
невозможно в общем случае построить графическое изображение молекулы. Также затруднительно
выполнять любые вычислительные операции с моделью молекулы, например, определять
вандерваальсовые расстояния между атомами.
Таким образом, оба способа описания молекулярной геометрии
обладают рядом практически важных достоинств и весьма существенных недостатков.
Совмещение достоинств достигается вычислением декартовых координат атомов по заданным
естественным переменным, что представляет собой в общем случае весьма громоздкую
стереометрическую задачу.
Цель настояшей работы и состоит в рассмотрении алгоритмов
вычисления декартовых координат атомов по заданным естественным переменным то есть
построения 3D-моделей молекул.
2. Метод Эйринга [3]
Обычно систему координат связывают с положением первых
трех атомов (рис. а), координаты которых, таким образом, определяются по формулам:
x1 = R12 cos,
|
x2 = 0,
|
x3 = R23
|
|
y1 = R12 sin,
|
y2 = 0,
|
y3 = 0
|
(1)
|
z1 = 0,
|
z2 = 0,
|
z3 = 0
|
|
Легко также вычислить координаты четвертого атома:
x4=x3-R34cos
|
|
y4=R34sincos
|
(2)
|
z4=R34sinsin
|
|
Рис. 1. Ориентация молекулы в системе координат
Далее, построенный фрагмент с помощью переноса и двух поворотов
переводится в положение, показанное на рис. 1б.
xi = xi-x3, yi = yi - y3 ,
zi = zi - z3
|
|
(i - номера всех ранее построенных атомов), что дает возможность
вычислить координаты следующего атома по формулам (2) и т.д. Общее число умножений
и делений при построении модели N-атомной молекулы растет квадратично и составляет
6+4N·(N-4) операций.
3. Алгоритм построения моделей больших молекул
В предлагаемом алгоритме отсутствуют многократные переносы
и вращения ранее построенных фрагментов, новые атомы встраиваются в растущую цепь
непосредственно, без ее предварительной переориентации,что, помимо увеличения быстродействия,
более благоприятно с точки зрения устойчивости вычислительной схемы к накоплению
ошибок округления.
Координаты первых четырех атомов вычисляются по формулам
(1, 2).
Выбираются три атома A, B, C с найденными координатами
(Xi,Yi ,Zi ), где i = a, b, c .
Переносим систему координат в точку опорного атома B:
Xi = Xi -Xb, Yi = Yi -Yb, Zi = Zi -Zb
|
|
Вычисляем координаты атомов A, B, C и пристраиваемого атома
D во вспомогательной системе координат по формулам (1, 2).
Полученные координаты связаны ортогональным преобразованием
A
X = a11 x + a12 y + a13 z,
|
|
Y = a21 x + a22 y + a23 z,
|
|
Z = a31 x + a32 y + a33 z,
|
|
элементы которого для случая собственного вращения
(Det(A) = 1) удается выразить следующим образом:
a11 = Xc/xc, a12 =
(Xa-a11xa )/ya ,
|
|
a21 = Yc/xc, a22 =
(Ya-a21xa )/ya ,
|
|
a31 = Zc/xc, a32 =
(Za-a31xa )/ya ,
|
|
(случай хc = Rbc = 0 в молекулах не встречается; случай
уa = Rab sin = 0 возникает в производных ацетилена и легко исключается
выбором в качестве атомов A, B и C другого, нелинейного фрагмента).
Лишь три из девяти матричных элементов aij независимы.
Справедливость связывающих их условий, накладываемых ортогональностью линейного
преобразования А, может быть проверена непосредственно.
|
|
Xd
Yd
Zd
|
|
= A ·
|
|
xd
yd
zd
|
|
+
|
|
Xb
Yb
Zb
|
|
|
и процесс повторяется с пункта 2 до полного построения
модели. Общее число умножений и делений растет линейно и может быть уменьшено до
6+27·(N-4) операций.
Отношение числа операций в алгоритме Эйринга и в предлагаемой
схеме близко к N/7, превышает единицу уже для семиатомных цепей, а для молекул большого
размера оказывается весьма значительным.
Отметим, что матрица A является общей для различных атомов
D, что, в частности, значительно ускоряет вычисление координат атомов водорода.
4. Метод Нордландера
Вместо линейного преобразования А переход от вспомогательной
системы координат к системе, связанной с молекулой, можно осуществить с помощью
трех последовательных вращений вокруг координатных осей. Однако соответствующие
формулы [4] выглядят существенно более громоздко, требуют постоянного выбора оптимального
решения из разных вариантов последовательностей вращений и требуют не менее
6+55·(N-4) операций умножения и деления и 3·(N-4) операций извлечения корня.
5. Метод Эдди
Весьма эффективным является алгоритм [5], использующий
тот факт, что координаты атома D легко выражаются через направляющие косинусы связи
CD. Последние связываются с направляющими косинусами двух предыдущих связей и структурными
параметрами.Число умножений и делений составляет 8+36·(N-4) операций. Приходится
хранить дополнительно 3·(N-2) значений косинусов.
6. Разветвленные цепи
Методика построения боковых цепей не отличается от построения
главной цепи, необходимо лишь соответствующим образом задавать последовательности
опорныx атомов A, B, C и молекулярных параметров. Известно, однако,
Рис. 2. Построение боковых цепей
что точность задания торсионных углов по справочным данным
на порядок ниже, чем валентных, и значительно более точное описание взаимного расположения
связей 3-4 и 3-5 узлового атома 3 (рис. 2) достигается заданием не двух торсионных
углов 1234 и F1235, а одного торсионного 1234 и одного валентного 435 (помимо обязательных для обоих вариантов валентных
углов 234 и 235) [6].
Вычислить требуемый торсионный угол F можно из соотношений:
sinF = sinC - cosS, где
|
|
С = (cos- coscos)/(sinsin),
|
|
Выбор знака + или - определяется желаемой (L или D) конфигурацией
узлового атома.
В особом случае разветвления у второго атома (например
в изобутане) для определения угла F удобно ввести в качестве опорного атома А вспомогательный
атом с координатами
Тогда =
180, cosF = - С, sinF = S.
Список литературы
Mastryukov V.S., Simonsen S. H. Empirical
correlations in structural chemistry // Molecular Structure Research. 1996. V. 2. P. 163-189.
Дашевский В.Г. Конформационный анализ органических молекул
М.: Химия, 1982 .
Nordlander J.E., Bond A.F., Bader M.
Atcoor: a program for calculation and utilization of molecular atomic
coordinates from bond parameters// Computers & Chemistry. 1985. V. 3. P.
209-235.
Eddy C. R., Computation of the Spatial
Locations of Atoms of a Chain Molecule Undergoing Intramolecular Rotations// J.
Chem. Phys. 1963. V.
38. P. 1032-1033.
Зенкин А.А. Алгоритмы построения 3D-моделей молекулярных
систем // Тезисы IX Всесоюзной конференции ;Химическая информатика; Черноголовка.
1992. Ч. 1. С. 8.
Для подготовки данной работы были использованы материалы
с сайта http://www.omsu.omskreg.ru/