Частотные методы анализа упругой системы станка
Частотные методы анализа
упругой системы станка
упругий система амплитуда станок
Расчетная схема
Частотные методы анализа УС (или
ЭУС) станков представляют собой исследование амплитуды и фазы вынужденных
колебаний УС в зависимости от соотношения между собственной циклической
частотой и циклической частотой возмущающего воздействия.
При всем конструктивном многообразии
станков в целом и различии в конструкции узлов станка все они обладают
некоторыми общими свойствами, которые позволяют, приняв некоторые ограничения,
прийти к нескольким простейшим схемам. Так, сложную многомассовую систему
любого конкретного узла можно путем упрощений и «отбрасывания» менее значимых
элементов привести к одномассовой или двухмассовой системе. Податливости
отдельных звеньев заменяются приведенной податливостью, массы звеньев
заменяются приведенным моментом инерции и т.д. При изучении колебательных
процессов в станках задаются входной координатой - силовым циклическим
воздействием на узел и получают выходную координату - чаще всего геометрическое
перемещение (отжим, прогиб, деформацию).
Общие свойства вынужденных колебаний
шпиндельного узла (рис. 1, а) можно рассмотреть на примере простейшей
системы (рис. 1, б) с одной степенью свободы, с одной сосредоточенной
массой т, упругой жесткостью j и коэффициентом вязкого
сопротивления β. На систему действует циклическая внешняя возмущающая сила F0 *sint.
Рис. 1. Расчетные схемы
эквивалентной упругой системы с одной степенью свободы
Блок-схема (рис. 1, в)
разомкнутой эквивалентной системы представляет связь входной координаты
(циклической возмущающей силы) и выходной координаты (перемещения).
Основное уравнение
механики связывает силы внешнего воздействия с силами инерции. Согласно
основному уравнению механики все внешние силы уравновешиваются силами реакций и
силами инерции
или внеш
= упр
+ неупр
+ инерц,
где Fупр = R = cy - силы упругого
сопротивления, которые пропорциональны перемещению;
Fнеупр
= -
силы неупругого (вязкого) сопротивления, которые пропорциональны скорости
движения;
Fвнеш = F(t) = F0 sint
- циклическая сила внешнего воздействия;
Fинерц
= ma = -
силы инерции, пропорциональные ускорению.
Таким образом уравнение можно
представить в виде
.
Разделив правую и левую
части уравнения на массу т, и приняв новые обозначения, получим
,
где 2b = m - коэффициент неупругого сопротивления;
ω02
= c/m квадрат собственной циклической частоты;
F
= F0/m - сила внешнего воздействия.
Если заданы начальные
условия (t=t0,
y=y0,
),
общее решение уравнения имеет вид
,
где ycm = F0/c - статический прогиб.
Приняв новые обозначения
решение можно представить в виде
y
= ae-btsin(ω01t + j1) + Asin (t - j).
Первая часть решения
представляет собственные затухающие колебания с собственной циклической
частотой ω01
(ω01¹ω0
при наличии вязкого сопротивления b¹0
и ω01=ω0
при b=0
- отсутствии вязкого сопротивления), амплитудой ae-bt и
углом начальной фазы j1.
Скорость затухания зависит от множителя b
в показателе степени e-bt, т.е. от коэффициента неупругого
сопротивления.
Вторая часть решения
уравнения - это вынужденные колебания упругой системы с частотой возмущающего
воздействия и амплитудой А. Эта амплитуда вынужденных колебаний
зависит от соотношения /ω0
- собственной циклической частоты ω0
и частоты возмущающего воздействия, а также от отношения b/ω0 - коэффициента вязкого сопротивления к круговой частоте собственных
колебаний.
Временная
характеристика упругой системы
Графическое представление выходных
колебаний упругой системы станка (решения основного уравнения) и возмущающей
силы при установившемся режиме называется временной характеристикой (ВХ)
упругой системы станка. При установившемся режиме частоты результирующих
выходных колебаний и возмущающей силы равны.
Рис. 2. Временные
характеристики упругой системы станка
На рисунке изображены
временные характеристики упругой системы при одинаковых периодах возмущающей
силы и выходных колебаний Твход=Твых. Время
запаздывания (сдвиг по фазе) между возмущающей силой и вынужденными колебаниями
определяется углом сдвига j
и равно отношению угла сдвига к частоте вынужденных колебаний t =j/w.
Фазо-частотная
характеристика упругой системы
Зависимость угла сдвига выходной
координаты j
от частоты возмущающей силы называется фазо-частотной характеристикой (ФЧХ)
упругой системы станка
jус(w)
=
Как видно из графика
ФЧХ:
— при весьма
незначительной круговой частоте вынуждающих колебаний угол сдвига по фазе
пренебрежимо мал, т.е. w ® 0 Þ j ® 0;
— при резонансной
частоте вынуждающих колебаний, когда частота вынуждающих колебаний совпадает с
частотой собственных колебаний упругой системы станка w = ω0 Þ j = -p/2;
— при частоте
возмущающей силы намного большей частоты собственных колебаний w ® ∞, (w >> ω0) Þ j ® -p.
При этом, чем большее значение имеет
коэффициент неупругого сопротивления b, тем ветви ФЧХ
становятся более пологими.
Рис. 3. Фазо-частотная
характеристика системы:
а) экспериментальная, б)
теоретическая
Амплитудно-частотная
характеристика упругой системы
Зависимость амплитуды вынужденных
колебаний упругой системы станка от частоты Аус(w) называется амплитудно-частотной характеристикой (АЧХ).
АЧХ определяется как отношение амплитуды выходного сигнала к амплитуде входного
сигнала возмущающей силы
Рис. 4.
Амплитудно-частотная характеристика
Аус(w)=,
где =,
Авход = F0
- возмущающая внешняя сила;
- статический прогиб от
силы Р0 упругой системы, обладающей жесткостью j
m - динамический
коэффициент.
Таким образом
Аус(w)=
Как видно из формулы Аус(w)
АЧХ зависит прямо пропорционально от динамического коэффициента m
и обратно пропорционально от жесткости системы j.
Рис. 5. Влияние
возмущающей частоты и вязкого сопротивления на амплитуду колебаний (АЧХ)
При частоте воздействия
возмущающей силы F0
равной нулю (w=0)
или при частоте воздействия возмущающей силы F0
во много раз меньшей (w<<ω0)
частоты собственных колебаний, динамический коэффициент становится равным
единице (m=1)
и АЧХ определяет податливость упругой системы (1/c = е).
При частоте воздействия
возмущающей силы F0
во много раз превышающей (w>>ω0)
частоту собственных колебаний величина АЧХ весьма мала из-за малости величины
динамического коэффициента m.
При частоте воздействия
возмущающей силы F0
равной (w = ω0)
частоте собственных колебаний АЧХ становится зависимой от величины коэффициента
неупругого сопротивления b
и если вязкое сопротивление пренебрежимо мало (b®0),
то при резонансе амплитуда стремительно возрастает (Аус®∞)
из-за увеличения динамического коэффициента (m®∞).
Амплитудно-фазовая
частотная характеристика упругой ситемы
Амплитудно-фазовая частотная
характеристика (АФЧХ) станка совмещает в себе АЧХ и
ФЧХ. АФЧХ используется для оценки динамической устойчивости
станков (обозначается W (i)) и представляет некую обобщенную характеристику динамических
качеств системы.
АФЧХ является комплексной величиной
и ее графически представляют на комплексной плоскости с действительной
абсциссой (Re) и мнимой ординатой (iJm):
W (i) = Re + iJm.
Каждому значению частоты колебаний соответствует в
полярных координатах своя амплитуда (модуль) А и аргумент (разность
фаз) j:
A
= ;
Рис. 6. Комплексная система
координат для представления АФЧХ
=.
Посредством этих величин,
учитывая, что
Re
= Acosj, a Jm = Aisinj
динамическую
характеристику для любой частоты можно представить в виде:
W
(i) = Acosj
+ Aisinj = A (cosj + isinj).
Как было показано ранее,
в общем случае, когда возмущающая внешняя сила и сила неупругого сопротивления
не равны нулю (b¹0
и Fsint¹0)
амплитуда вынужденных колебаний равна:
= yстm,
где yст -
статический прогиб под действием внешней силы, yст
= F/c;
m - динамический
коэффициент;
0
- собственная циклическая частота упругой системы;
b - коэффициент неупругого сопротивления.
Возведем в квадрат
значение амплитуды, выраженное через координаты АФЧХ и через статический прогиб
и динамический коэффициент
A2
= ()2
= (Re)2 + (Jm)2
A2
= (Re)2 + (Jm)2
Произведем
преобразования в правой части равенства
Умножим числитель и
знаменатель дроби на выражение для знаменателя
Из последнего выражения
можно определить Re и Jm:
Таким образом, уравнение
динамической характеристики W
(i)
имеет вид:
W
(i) = Re
+ iJm =
Если принять
обозначения:
=
- инерционная постоянная, с;
- постоянная времени
демпфирования, с,
то после преобразований
уравнение динамической характеристики W
(i)
примет вид:
W
(i) = Re
+ iJm =+.
При построении графика динамической
характеристики W (i) (т.е. АФЧХ) сдвиг по
фазе j принимают отрицательным
и откладывают по часовой стрелке, (случай, когда выходная координата отстает от
входной, что наиболее характерно для станков) значение действительной части Re откладывается по оси абсцисс, а значение мнимой части Jm по оси ординат.
Рис. 7.
Амплитудно-фазовая частотная характеристика
упругой системы с одной степенью свободы
На практике, при
построении экспериментальных АФЧХ механических систем кривая зависимости W (i)
может выглядеть совсем иначе, начинаться и заканчиваться в разных (отличных от
теоретической кривой) точках, иметь несколько петель. Это происходит из-за
того, что любая механическая система состоит из нескольких подсистем - звеньев,
каждая из которых является сложной системой со множеством степеней свободы. При
определенных допущениях и упрощениях каждую из подсистем приводят к
однокоординатной (с одной степенью свободы) системе со своей собственной
резонансной частотой своей упругой жесткостью и
вязким неупругим сопротивлением. Подсистемы могут соединяться между собой как
последовательно, так и параллельно. При последовательном соединении звеньев их
АФЧХ умножаются (перемножаются модули-амплитуды и складываются фазы-аргументы),
а при параллельном соединении АФЧХ складываются по правилу векторов (раздельно
складываются вещественные и мнимые части) при заданных частотах. При
рассмотрении системы, состоящей из шпиндельного узла, верхней и нижней кареток
суппорта график АФЧХ может иметь вид.
Рис. 8.
Экспериментальные АФЧХустойчивой - 1 и неустойчивой - 2 систем
Каждая петля означает
свою резонансную частоту для какого-то составляющего элемента общей УС станка.
Например, точка 1 соответствует резонансу верхней каретки суппорта, точка 2 -
резонанс шпиндельного узла, точка 3 - резонансная частота нижней каретки
суппорта. Каждая резонансная петля (точка локального резонанса) имеет свою
амплитуду колебаний, расположенную на радиусе вспомогательной описанной окружности,
проведенной из центра координат до касания с кривой АФЧХ.
Для оценки
виброустойчивости станка используется частотный критерий Найквиста. В
соответствии с этим критерием об устойчивости системы можно судить по тому,
захватывает ли кривая АФЧХ точку с координатами [-1Re; 0iJm].
Т.е. для устойчивой системы должно выполняться условие:
Re0
< |1|.
На приведенном графике
кривая АФЧХ под номером 1 соответствует устойчивой системе, кривая 2 -
неустойчивой.